变化的磁场产生涡旋电场。
而涡旋电场是：两电荷间的受力可以很简单由库仑定律得出，同样在电磁学中，也有类似的公式，如果以点电荷来类比电磁学，那么就有一个磁荷的概念，可以简单的将一个磁铁的正负极类比为两个有一定距离的正负点电荷！不要以为这是错误的，因为还没有一个实验来否定磁荷的存在，但是从量子力学的结论来看，是导不出磁荷的存在的。电磁力的公式有三个平行的类似于库仑定律一样的公式，他们是：类似于库仑定律的磁荷共识，毕奥-萨法尔-拉普拉斯公式，安培公式。(μ0 Idl×r)/4π=B是毕奥-萨法尔公式，而安培公式是直接计算力的大小，具体的式子很复杂，是根据安培所做的四个示零实验而得出的，当时他还是十分坚信牛顿的三定律，不敢相信关于反作用力的第三定律会在电磁学领域中失效，所以做完实验后根据实验数据东拼西凑成了一个公式，搂主可以做一个验证了，关于运动的两个点电荷的受力分析，将其想象成两个电流元利用毕奥-萨法尔定律计算它们是不满足牛顿第三定律的。
学过电学，如果再深究的话就是学习麦克斯韦方程组其四个方程，两个电学方程，两个磁学方程，电学中的高斯定理就是麦柯斯韦电学方程中的第一个，高斯定理是积分形式，而麦克斯韦方程组全部是由微分形式给出的！说到这里你可能要问，对一个矢量是如何进行计分和微分的呢？这就是高等数学和数学物理方法所要讲的内容了！其实，矢量的微分更多地是从积分推出和导出的。对于矢量的积分可能不是很陌生吧！dW=F?ds是功的计算公式，取微元后求和就是他的积分W=∫F?ds就是矢量的一种积分，我们称之为曲线的第二类曲线积分。若是依照定义写成W=∫s?(??F)的形式，其中??F就相当于是F的微分了（尽管不严格的等，但是在科学中类比是十分重要的一种技能），我们称之为F的散度，我们从这些名称就可以知道曲线不光有第二类积分，可能还有第一类或者第三类积分呢（恭喜你十分正确），而曲线有积分，曲面有没有几分？有的画有几种类型呢？而仅第二类曲线积分与散度有关，那么第一类曲线积分与什么度有关呢？或者散度到低于有没有关呢？矢量的微分除了散度还有没有别的呢？（有，而且它就是旋度。）这些问题提得都很好，也都有肯定的答案，具体的有公式。（例如Stokes公式，高斯公式等等，前者是联系旋度与第二类曲面积分的，而高斯公式是联系曲面积分与曲线积分）这种旋度的计算正如其名一样是描述一个场的涡旋程度的！
这个算符在处理复杂问题上是没有用的，所以我倾向的麦克斯韦方程组使用积分形式写出。相信搂主知道奥斯特的电与磁的转化试验后法拉第发现的电磁转换的秘密了，那就是磁场的变化可以引起电流的变化的命题了。?×E=-?B/?t和??H=j+?D/?t就集中体现了这一点，当然有可能就会说麦克斯韦没什么了不起的，只不过就将高斯、法拉第、毕奥等的成果归为己用加以综合而已！殊不知，麦克斯韦将两个重要的概念引入进来：位移电流和电位移（currential displacement and electric displacement）,分别对应于D和?D/?t项。但是无论如何，磁场的旋度始终为零，即结论就是磁场是非涡旋场。但若是均匀磁场的话，它的变化就要产生电场，这种电场也是涡旋的，麦克斯韦称之为涡旋电场。（在他之前没有人这么叫，要不是就因为不承认这会有电场，或者就是认为不是涡旋的）这一点你就尽量理解吧！毕竟不期望你认识麦克斯韦方程组的，但是列出来了，而且又是那么重要的结论，还是介绍给你让你认识认识，另外再给你剩下的两个方程吧：?×B=0和??D=ρ。
所以在所有回路都有电动势，得0.1V
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