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金属导体表面某处电荷面密度为
一道大学物理题
答:
根据导体的性质,达到静电平衡时,导体表面的电场强度大小 E = σ/ε0 所以,
地面电荷面密度为 σ = E * ε0 = - 8.85*10^(-10)
C/m^2
导体表面电荷密度
处处为零的原因
答:
可以这样来理解:一带电导体在静电平衡时,导体内电场强度处处为零。在导体上任意取面积元ΔS,
设其面电荷密度为σ
。先单独考虑由该面积元产生的电场,当场点离该面积元足够近时,在该面积元可看作无限大,在其两侧中间部分产生的电场强度均为 ,由于导体内的场强为零,所以由导体表面其余部分的电荷产...
电磁场与电磁波中关于束缚
电荷密度
的一个问题
答:
比如你题目里的这个题,介质就是均匀介质,里边也没有自由
电荷
,只有束缚电荷,因此束缚电荷是面分布的。如图,在外电场作用下,无极分子会被拉开,有极分子呈定向排列,结果就是上
表面
带正的束缚电荷,下表面带负的束缚电荷,中间部分依然是正负抵消,也就是说束缚电荷体
密度为
零,束缚电荷只存在于介质...
导体中通过恒定电流时,
导体表面电荷面密度为
0?
答:
根据电流连续性方程,在恒流电流条件下,空间任何一点都不会有电荷的积累。
所以导体表面不存在电荷,也就是表面电荷面密度为零
。导体外电场强度为零,可以根据高斯定理去理解。高斯面内没有电荷积累,自然电场强度为零了!
为什么外
表面
是+2q?
答:
1. 金属球体上的电荷分布为:由于金属球体带有正电荷q,并均匀分布在其表面上,
因此金属球体表面的电荷面密度为σ = q / (4πR32)
。2. 金属球壳上的电荷分布为:在球体放置之前,金属球壳是一个未带电的导体球壳。由于导体中的自由电子会受到电场力的作用向外扩散,最终形成一个位于球壳表面的...
...
导体
上面元dS的
电荷面密度为
δ,那么面元dS所受电场力的大小为...
答:
F/dS=δ^2/(2ε0)某一小面元dS,其
表面
的电场强度是δ/ε0,但要算该面元上的δdS的受力的话,我们就需要求出该面元以外的
电荷
产生的总电场 可以这么考虑,将这一小面元dS,取厚度为极小,放大看作一均匀带电平面板 此时,由其本身带电δ产生的电场,为δ/(2ε0),内外表面都有 则此...
...的带电大
金属
板 A 和 B,四个
表面电荷面密度为
σ1,σ 2..._百度...
答:
故高斯面内电荷代数和为零。所以σ2=-σ3.取其中一块
导体
内一点分析,这一点合场强应为零。由1中结论,两内壁内电荷等量异号,该点位于两内表面之外,其场强在此点抵消,从而剩下的两个外表面的电荷产生的场强也应等大反向。因为该点在两外表面之间,故两外
表面电荷
等量同号,所以选A。
已知半径为a的
导体
球面上分布着
面电荷密度为
ps=p*cosθ的电荷。试求...
答:
其次,一个圆柱体去除上下
表面
后的
表面
积应该是s=2πr*l(r为半径,l为圆柱体长度),在这个微小圆环的面积ds里,半径r=asinθ,因为是很细小的圆环,所以圆柱体长度可以被看做dl,就是把这个圆环给立起来,所以ds=2πasinθdl=2πasinθadθ。然后进行积分就可以求出答案。这其实应该算是一个...
一半径为r的
导体
球
表面
的面点荷
密度为
答:
一半径为 R 的
导体
球
表面
的面点荷
密度为
σ ,则在距球面 R 处的电场强度σ /4 ε 0。均匀带电球壳(带电总量为Q)球心,距离为r处电势为kQ/r(对于球壳的情况,仅在外部适用)(球壳内部电势为kQ/R, R是球的半径)。1、在距离球心r处做高斯球面,球面上的电通量为(4/3πr×δ)/ε,...
导体表面
的
电荷密度
与表面曲率有关吗?
答:
孤立
导体
处于静电平衡时,它的
表面
各处
面电荷
密度与各点表面的曲率有关,曲率越大的地方(表面凸出的尖锐部分),面电荷密度也大;曲率为负(凹进去)的地方
电荷面密度
更小。证明如下:结论:两球表面的面电荷密度不同,曲率半径大(曲率小)的面电荷密度小,曲率半径小(曲率大)的面电荷密度大。
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