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一个半径为R的金属球带电量为Q
一个半径为R的金属球带电量为Q
,金属球外距球心d处有一点电荷+q,求距...
答:
距球心2/
R
处的电势是kQ/R+kQ/d。球体内部电势:kQ/R 电荷产生的电势:kQ/d 根据电势叠加原理
金属球
内任意一点的电势都为kQ/R+kQ/d。电势叠加原理主要用于研究多电荷问题。
带电
体系静电场中一点的电势等于每一点电荷单独存在时在该点的电势的代数和。电势迭加原理是场的迭加原理的必然结果。电场是...
半径为R的金属球带电量为Q
,求它产生的电势。
答:
实心球?对于带正电的实心球来说 金属球外部距球心距离
为r的
势能面电势为-kQ/r
金属球为
等势体,所以其内部及表面的电势为-kQ/R 计算过程首先用高斯定理算出该等势面的电场强度(高斯公式:∮E·dS=Q/ε0,具体可以去百度百科上看看)然后根据电势的累加原理微分就可以算出电势,公式∮=-∑kQ...
一均匀
带电金属
薄球壳,
半径为R
,
带电量为Q
,在距球心R/2处有一点电荷q
答:
电场强度根据高斯定理来计算,以O为圆心2R为
半径
取一高斯面,可求得场强,再通过对场强关于x在2R到无穷大积分,(将2R看做x,对x积分)就可以啦~貌似不能用电势叠加来算,因为在球壳表面的感应电荷分布是不均匀的。
一
半径为R的
薄
金属球
壳,
带电量为q
,壳外是无限大的相对介质常数为ε的...
答:
∮Dds=∮εεoEds=εεoE∮ds=q,闭合面为以
金属球
心为球心的球面,【有些书里相对介质常数用εr来表示,这里用ε表示,所以εεo是介质的介电常数】E=q/4πεεor²,电势U=∫Edr=∫q/4πεεor²dr,积分范围为R到∞,计算得U=q/4πεεoR ...
一均匀
带电金属
薄球壳,
半径为R
,
带电量为Q
,在距球心R/2处有一点电荷q
答:
球壳可以等效成一个放在球心的点电荷。对于真空中静止点电荷q所建立的电场,可以由库仑定律得出。式中
r是
电荷q至观察点(或q')的距离;r是由
q
指向该观察点的单位矢量,标明了E的方向。静电场或库仑电场是无旋场,可以引入标
量电
势φ,而电场强度矢量与电位标量间的关系为负梯度关系。
一
带电的金属球
壳
半径为R
,
带电量为q
,求球壳内外的场强分布和电势...
答:
球壳 的
r
<
R
时 电势分布为常量 q/(4piε0R) 无限远为电势0参考点 电场强度为 0 r>R 时 电势分布为: q/(4piε0r)电场强度
为 q
/(4piε0r^2) 这是个矢量 方向与r同。
如图,一
半径为R
电荷
量为Q的带电金属球
,球心位置O固定,P为球外一点.其 ...
答:
球表面的场强就可以等效为从位于O点的点电荷发出,所以A项并不是无穷大,B项也不为0。因为O、P点位置不变,Q一定,所以P点场强与
R
无关,C对。D项,若R≤OP,则P场强不变;若R变大到超过OP,由题意P点位置改变了,所以场强变化了。一个点电荷激发的电场,可以视作客观存在。
带电量Q
,
半径为R的金属球
贮存电能怎么计算
答:
第一种计算方法:We = ∫(
r
=
R
, ∞) 1/2 ε0 E^2 dV = Q^2 / (8π ε0 R)第二种计算方法:We = Q^2 / (2C) = Q^2 / (8π ε0 R)
...一
金属球半径为R
,
带电
-Q,距球心为3
R的
地方
有一个
点电荷-q,现在将...
答:
球是等势体,电势是0.感应电荷在球心的电势加上电电荷在球心的电势,和是0 选无限远为电势参考点,由于大地与无限远等电势,
金属球
又接地,所以,金属球各点电势为0,球心也一样为0.球心的电势Uo是由点电荷+
Q
和金属球感应电荷q共同提供,点电荷+Q在球心的电势为 Uo1=Q/(4πεo·3
R
),金属...
一个半径为R的
球面均匀
带电
,球面所带的电荷
量为Q
,求空间任意一点的电势...
答:
半径为R的
均匀带电球,其外部电场可视为位于球心的点电荷的电场,类比于静电平衡时,均匀
带电的金属球
,可知:球外部空间:E=kQ/r^2,φ=kQ/r(r≥R)球内部空间:E=0,φ=kQ/R
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半径为R的金属球A带电量为Q
一带电q半径为R的金属球壳
在一个接地的半径为R的金属球旁
一个半径为R的金属球
一个半径为R的薄金属球壳
半径分别为R和r的两个金属球
有一半径为R的金属球壳
一半径为R的中性金属球
半径为R的金属球外有一层